Электроемкость проводника. электроемкость конденсатора

Физика для средней школы

Электроемкость

Электроемкость характеризует способность проводников или системы из нескольких проводников накапливать электрические заряды, а следовательно, и электроэнергию, которая в дальнейшем может быть использована, например, при фотосъемке (вспышка) и т.д.

Различают электроемкость уединенного проводника, системы проводников (в частности, конденсаторов).

Уединенным называется проводник, расположенный вдали от других заряженных и незаряженных тел так, что они не оказывают на этот проводник никакого влияния.

Электроемкость уединенного проводника — физическая величина, равная отношению электрического заряда уединенного проводника к его потенциалу

В СИ единицей электроемкости является фарад (Ф).

1 Ф — это электроемкость такого проводника, потенциал которого изменяется на 1 В при сообщении ему заряда в 1 Кл. Поскольку 1 Ф очень большая единица емкости, применяют дольные единицы: 1 пФ (пикофарад) = 10-12 Ф, 1 нФ (нанофарад) = 10-9 Ф, 1 мкФ (микрофарад) = 10-6 Ф и т.д.

Электроемкость проводника не зависит от рода вещества и заряда, но зависит от его формы и размеров, а также от наличия вблизи других проводников или диэлектриков. Действительно, приблизим к заряженному шару, соединенному с электрометром, незаряженную палочку (рис. 1). Он покажет уменьшение потенциала шара. Заряд q шара не изменился, следовательно, увеличилась емкость. Это объясняется тем, что все проводники, расположенные вблизи заряженного проводника, электризуются через влияние в поле его заряда и более близкие к нему индуцированные заряды противоположного знака ослабляют поле заряда q.

Рис. 1

Если уединенным проводником является заряженная сфера, то потенциал поля на ее поверхности

где R — радиус сферы, — диэлектрическая проницаемость среды, в которой находится проводник. Тогда

— электроемкость уединенного сферического проводника.

Обычно на практике имеют дело с двумя и более проводниками. Рассмотрим систему из двух разноименно заряженных проводников с разностью потенциалов между ними. Чтобы увеличить разность потенциалов между этими проводниками, необходимо совершить работу против сил электростатического поля и перенести добавочный отрицательный заряд -q с положительно заряженного проводника на отрицательно заряженный (или заряд +q с отрицательно заряженного проводника на положительно заряженный).

При этом увеличивается абсолютное значение обоих зарядов: как положительного, так и отрицательного. Поэтому взаимной электроемкостью двух проводников называют физическую величину, численно равную заряду, который нужно перенести с одного проводника на другой, для того чтобы изменить разность потенциалов между ними на 1 В:

Взаимная электроемкость зависит от формы и размеров проводников, от их взаимного расположения и относительной диэлектрической проницаемости среды, заполняющей пространство между ними.

Неполярные конденсаторы

К неполярным конденсаторам относят конденсаторы, для которых неважна полярность. Такие конденсаторы обладают симметричностью. Обозначение неполярных конденсаторов на электросхемах выглядит вот так.

обозначение конденсатора на схеме

Конденсаторы переменной емкости

Эти виды конденсаторов имеют воздушный диэлектрик и могут менять свою емкость под действием внешней силы, например, такой как рука человека. Ниже на фото советские типы таких переменных конденсаторов.

переменные конденсаторы

Современные выглядят чуточку красивее

подстроечные конденсаторы

Переменный конденсатор от подстроечного отличается лишь тем, что переменный конденсатор крутят чаще, чем подстроечный. Подстроечный крутят раз в жизни)

На схемах обозначаются так.

переменный конденсатор обозначение на схеме

Слева -переменный, справа – подстроечный.

Пленочные конденсаторы

Пленочные конденсаторы являются самыми распространенными в большом семействе конденсаторов. Они названы так потому, что вместо диэлектрика здесь используется тонкая пленка, которая может состоять из полиэстера, полипропилена, поликарбоната, тефлона и много еще из чего. Такие конденсаторы идут от номинала 5 пФ и до 100 мкФ. Они могут быть сделаны по принципу бетерброда

А также по принципу рулета

Давайте рассмотрим К73-9 советский пленочный конденсатор.

к73-9 советский конденсатор

Что же у него внутри? Смотрим.

Как и ожидалось, рулончик из фольги с диэлектриком-пленкой

что внутри конденсатора

Керамические конденсаторы

Керамические конденсаторы – это конденсаторы, которые изготавливают из керамики или фарфора, которые покрывают серебром. Берут диск квадратной или круглой формы, напыляют с с двух сторон серебро, выводят выводы и вуаля! Конденсатор готов! То есть и есть самый простой плоский конденсатор, о котором мы говорили выше в этой статье.

Хотите получишь емкость больше? Не вопрос! Складываем диски в бутерброд и увеличиваем емкость

Выглядеть керамические конденсаторы могут вот так:

керамические конденсаторыкерамические каплевидные конденсаторы

SMD конденсаторы

SMD конденсаторы – это керамические конденсаторы, которые построены по принципу бутерброда.

строение SMD конденсатора

Они используются в микроэлектронике, так как обладают крошечными размерами и удобны в плане промышленного производства с помощью роботов, которые автоматически расставляют SMD компоненты на плату.Такой тип конденсаторов вы без труда можете найти на платах своих мобильных телефонов, на материнских платах компьютеров, а также в современных гаджетах.

Емкость проводников простой формы

Вычисление емкости системы сводится к решению уравнения Лапласа ∇ 2 φ = 0 с постоянной потенциальной ф на 2-мерной поверхности проводников , погруженных в 3-пространстве. Это упрощается за счет симметрии. В более сложных случаях нет решения в терминах элементарных функций.

Для плоских ситуаций могут использоваться аналитические функции, чтобы сопоставить различные геометрические формы друг другу. См. Также отображение Шварца – Кристоффеля .

Емкость простых систем
Тип Емкость Комментарий
Параллельно-пластинчатый конденсатор εАd{\ displaystyle \ varepsilon A / d}

ε : проницаемость

Концентрические цилиндры 2πεℓпер⁡(р2р1){\ displaystyle {\ frac {2 \ pi \ varepsilon \ ell} {\ ln \ left (R_ {2} / R_ {1} \ right)}}}

ε : проницаемость

Пара параллельных проводов πεℓаркош⁡(d2а)знак равноπεℓпер⁡(d2а+d24а2-1){\ displaystyle {\ frac {\ pi \ varepsilon \ ell} {\ operatorname {arcosh} \ left ({\ frac {d} {2a}} \ right)}} = {\ frac {\ pi \ varepsilon \ ell} {\ ln \ left ({\ frac {d} {2a}} + {\ sqrt {{\ frac {d ^ {2}} {4a ^ {2}}} — 1}} \ right)}}}
Провод параллельно стене 2πεℓаркош⁡(dа)знак равно2πεℓпер⁡(dа+d2а2-1){\ displaystyle {\ frac {2 \ pi \ varepsilon \ ell} {\ operatorname {arcosh} \ left ({\ frac {d} {a}} \ right)}} = {\ frac {2 \ pi \ varepsilon \ ell} {\ ln \ left ({\ frac {d} {a}} + {\ sqrt {{\ frac {d ^ {2}} {a ^ {2}}} — 1}} \ right)}} } a : Радиус провода d : Расстояние, d> a : Длина провода
Две параллельные копланарные полосы εℓK(1-k2)K(k){\ displaystyle \ varepsilon \ ell {\ frac {K \ left ({\ sqrt {1-k ^ {2}}} \ right)} {K \ left (k \ right)}}} d : Расстояние w 1 , w 2 : Ширина полосы k m : d / (2w m + d)

k 2 : k 1 k 2 K : : длина

Концентрические сферы 4πε1р1-1р2{\ displaystyle {\ frac {4 \ pi \ varepsilon} {{\ frac {1} {R_ {1}}} — {\ frac {1} {R_ {2}}}}}}

ε : проницаемость

Две сферы равного радиуса 2πεа∑пзнак равно1∞грех⁡(пер⁡(D+D2-1))грех⁡(ппер⁡(D+D2-1)){\ displaystyle 2 \ pi \ varepsilon a \ sum _ {n = 1} ^ {\ infty} {\ frac {\ sinh \ left (\ ln \ left (D + {\ sqrt {D ^ {2} -1}}) \ right) \ right)} {\ sinh \ left (n \ ln \ left (D + {\ sqrt {D ^ {2} -1}} \ right) \ right)}}}знак равно2πεа{1+12D+14D2+18D3+18D4+332D5+О(1D6)}{\ displaystyle = 2 \ pi \ varepsilon a \ left \ {1 + {\ frac {1} {2D}} + {\ frac {1} {4D ^ {2}}} + {\ frac {1} {8D ^ {3}}} + {\ frac {1} {8D ^ {4}}} + {\ frac {3} {32D ^ {5}}} + O \ left ({\ frac {1} {D ^ {6}}} \ right) \ right \}}знак равно2πεа{пер⁡2+γ-12пер⁡(2D-2)+О(2D-2)}{\ displaystyle = 2 \ pi \ varepsilon a \ left \ {\ ln 2+ \ gamma — {\ frac {1} {2}} \ ln \ left (2D-2 \ right) + O \ left (2D-2 \верно-верно\}} a : радиус d : расстояние, d > 2 a D = d / 2 a , D > 1 γ : постоянная Эйлера
Сфера перед стеной 4πεа∑пзнак равно1∞грех⁡(пер⁡(D+D2-1))грех⁡(ппер⁡(D+D2-1)){\ displaystyle 4 \ pi \ varepsilon a \ sum _ {n = 1} ^ {\ infty} {\ frac {\ sinh \ left (\ ln \ left (D + {\ sqrt {D ^ {2} -1}}) \ right) \ right)} {\ sinh \ left (n \ ln \ left (D + {\ sqrt {D ^ {2} -1}} \ right) \ right)}}} а{\ displaystyle a}: Радиус : Расстояние,d{\ displaystyle d}d>а{\ displaystyle d> a}Dзнак равноdа{\ displaystyle D = d / a}
Сфера 4πεа{\ displaystyle 4 \ pi \ varepsilon a} а{\ displaystyle a}: Радиус
Круглый диск 8εа{\ displaystyle 8 \ varepsilon a} а{\ displaystyle a}: Радиус
Тонкая прямая проволока конечной длины 2πεℓΛ{1+1Λ(1-пер⁡2)+1Λ21+(1-пер⁡2)2-π212+О(1Λ3)}{\ displaystyle {\ frac {2 \ pi \ varepsilon \ ell} {\ Lambda}} \ left \ {1 + {\ frac {1} {\ Lambda}} \ left (1- \ ln 2 \ right) + { \ frac {1} {\ Lambda ^ {2}}} \ left + O \ left ({\ frac {1} {\ Lambda ^ {3}}} \ right) \ right \}} а{\ displaystyle a}: Радиус проволоки : Длинаℓ{\ displaystyle \ ell}Λзнак равнопер⁡(ℓа){\ displaystyle \ Lambda = \ ln \ left (\ ell / a \ right)}

Энергия поля плоского конденсатора

Как подобрать конденсатор

Для упрощения можно рассмотреть пример с перемещением разноименно заряженных пластин. Сформированная сила притяжения (F) будет измеряться величиной заряда (q) и напряженностью поля (E) между соответствующими обкладками:

F = q * E.

Так как E = q/(2*e*S), несложно получить выражение для значения силового взаимодействия:

F = q2/(2*e0*S),

где:

  • e0 – это электрическая постоянная = 8,854 * 10-12 Ф*м-1;
  • S – площадь пластин.

Работа (A) равна произведению силы на пройденное расстояние (d), поэтому W (энергия плоского конденсатора) = A = F * d = d *q2/(2*e0*S). Емкость (С) определяется, как C = d /(e0*S). Следующими преобразованиями можно получить итоговое выражение:

  • W = q2/(2*C);
  • q = C * U;
  • энергия конденсатора формула:

W = ½ *C * U2.

Конденсатор конечных размеров.

Для реального конденсатора поле не полностью сосредоточено между обкладками (рис.15.12).
На краях пластины наблюдается дополнительная концентрация заряда, что приводит к увеличению емкости. Если
пластины представляют собой окружности (рис.15.1) радиуса R,
то емкость вычисляется по формуле
,
полученной при R>>d.(см. Ландау, т.8 стр 38).

Данную зависимость можно переписать как


,   (15.35)

и представить эту формулу в виде

R/d f(R/d)
1 1,929
5 1,286
10 1,167
20 1,094
50 1,042
100 1,023

Затем эту функцию f(R/d) можно легко протабулировать. Ее значения представлены в таблице.
Видно, что отличие в емкости менее 10% наблюдается уже при соотношении R/d>10 (данные из БКФ).

Эксплуатационные характеристики

Помимо указанных выше емкости, собственной индуктивности и энергоемкости, реальные конденсаторы (а не идеальные) обладают еще рядом свойств, которые нужно учитывать при выборе этого элемента для цепи. К ним относятся:

  • номинальное напряжение,
  • полярность,
  • ток утечки,
  • сопротивление материала обкладок,
  • диэлектрические потери,
  • зависимость емкости от температуры.

Чтобы понять, откуда берутся потери, необходимо разъяснить, что представляют собой графики синусоидальных тока и напряжения в этом элементе. Когда конденсатор заряжен максимально, ток в его обкладках равен нулю. Соответственно, когда ток максимален, напряжение отсутствует. То есть напряжение и ток сдвинуты по фазе на угол 90 градусов. В идеале конденсатор обладает только реактивной мощностью:

Q=UIsin 90

В реальности же обкладки конденсатора обладают собственным сопротивлением, а часть энергии расходуется на нагрев диэлектрика, что обуславливает ее потери. Чаще всего они незначительны, но иногда ими пренебрегать нельзя. Основной характеристикой этого явления служит тангенс угла диэлектрических потерь, представляющий собой отношение активной мощности (даваемой малыми потерями в диэлектрике) и реактивной. Измерить эту величину можно теоретически, представив реальную емкость в виде эквивалентной схемы замещения — параллельной или последовательной.

Определение тангенса угла диэлектрических потерь

При параллельном соединении величина потерь определяется отношением токов:

tgδ = Ir/Ic = 1/(ωCR)

В случае последовательного соединения угол вычисляется соотношением напряжений:

tgδ = Ur/Uc = ωCR

В реальности для замеров tgδ пользуются прибором, собранным по мостовой схеме. Его применяют для диагностики потерь в изоляции у высоковольтного оборудования. С помощью измерительных мостов можно измерять и другие параметры сетей.

Номинальное напряжение

Этот параметр указывается на маркировке. Он показывает предельную величину напряжения, которое может быть подано на обкладки. Превышение номинала может привести к пробою конденсатора и выходу его из строя. Зависит этот параметр от свойств диэлектрика и его толщины.

Полярность

Некоторые конденсаторы имеют полярность, то есть в схему его необходимо подключать строго определенным образом. Связано это с тем, что в качестве одной из обкладок используется какой-либо электролит, а диэлектриком служит оксидная пленка на другом электроде. При изменении полярности электролит просто разрушает пленку и конденсатор перестает работать.

Температурный коэффициент емкости

Он выражается отношением ΔC/CΔT где ΔT изменение температуры окружающей среды. Чаще всего эта зависимость линейна и незначительна, но для конденсаторов, работающих в агрессивных условиях, ТКЕ указывается в виде графика.

Разрушение конденсатора

Выход конденсатора из строя обусловлен двумя основными причинами — пробоем и перегревом. И если в случае пробоя некоторые их виды способны к самовосстановлению, то перегрев со временем приводит к разрушению.

Перегрев обусловлен как внешними причинами (нагреванием соседних элементов схемы), так и внутренними, в частности, последовательным эквивалентным сопротивлением обкладок. В электролитических конденсаторах он приводит к испарению электролита, а в оксиднополупроводниковых — к пробою и химической реакции между танталом и оксидом марганца.

Опасность разрушения в том, что часто оно происходит с вероятностью взрыва корпуса.

Соединение конденсаторов: формулы

  1. Последовательное соединение
  2. Онлайн калькулятор
  3. Смешанное соединение
  4. Параллельное соединение
  5. Видео

В электронных и радиотехнических схемах широкое распространение получило параллельное и последовательное соединение конденсаторов. В первом случае соединение осуществляется без каких-либо общих узлов, а во втором варианте все элементы объединяются в два узла и не связаны с другими узлами, если это заранее не предусмотрено схемой.

Последовательное соединение

При последовательном соединении два и более конденсаторов соединяются в общую цепь таким образом, что каждый предыдущий конденсатор соединяется с последующим лишь в одной общей точке. Ток (i), осуществляющий зарядку последовательной цепи конденсаторов будет иметь одинаковое значение для каждого элемента, поскольку он проходит только по единственно возможному пути. Это положение подтверждается формулой: i = ic1 = ic2 = ic3 = ic4.

В связи с одинаковым значением тока, протекающего через конденсаторы с последовательным соединением, величина заряда, накопленного каждым из них, будет одинаковой, независимо от емкости. Такое становится возможным, поскольку заряд, приходящий с обкладки предыдущего конденсатора, накапливается на обкладке последующего элемента цепи. Поэтому величина заряда у последовательно соединенных конденсаторов будет выглядеть следующим образом: Qобщ= Q1 = Q2 = Q3.

Если рассмотреть три конденсатора С1, С2 и С3, соединенные в последовательную цепь, то выясняется, что средний конденсатор С2 при постоянном токе оказывается электрически изолированным от общей цепи. В конечном итоге величина эффективной площади обкладок будет уменьшена до площади обкладок конденсатора с самыми минимальными размерами. Полное заполнение обкладок электрическим зарядом, делает невозможным дальнейшее прохождение по нему тока. В результате, движение тока прекращается во всей цепи, соответственно прекращается и зарядка всех остальных конденсаторов.

Общее расстояние между обкладками при последовательном соединении представляет собой сумму расстояний между обкладками каждого элемента. В результате соединения в последовательную цепь, формируется единый большой конденсатор, площадь обкладок которого соответствует обкладкам элемента с минимальной емкостью. Расстояние между обкладками оказывается равным сумме всех расстояний, имеющихся в цепи.

Падение напряжения на каждый конденсатор будет разным, в зависимости от емкости. Данное положение определяется формулой: С = Q/V, в которой емкость обратно пропорциональна напряжению. Таким образом, с уменьшением емкости конденсатора на него падает более высокое напряжение. Суммарная емкость всех конденсаторов вычисляется по формуле: 1/Cобщ = 1/C1 + 1/C2 + 1/C3.

Главная особенность такой схемы заключается в прохождении электрической энергии только в одном направлении. Поэтому в каждом конденсаторе значение тока будет одинаковым. Каждый накопитель в последовательной цепи накапливает равное количество энергии, независимо от емкости. То есть емкость может воспроизводиться за счет энергии, присутствующей в соседнем накопителе.

Онлайн калькулятор, для расчета емкости конденсаторов соединенных последовательно в электрической цепи.

Параллельное соединение конденсаторов

Параллельным считается такое соединение, при котором конденсаторы соединяются между собой двумя контактами. Таким образом в одной точке может соединяться сразу несколько элементов.

Данный вид соединения позволяет сформировать единый конденсатор с большими размерами, площадь обкладок которого будет равна сумме площадей обкладок каждого, отдельно взятого конденсатора. В связи с тем, что емкость конденсаторов находится в прямой пропорциональной зависимости с площадью обкладок, общая емкость составить суммарное количество всех емкостей конденсаторов, соединенных параллельно. То есть, Собщ = С1 + С2 + С3.

Поскольку разность потенциалов возникает лишь в двух точках, то на все конденсаторы, соединенные параллельно, будет падать одинаковое напряжение. Сила тока в каждом из них будет отличаться, в зависимости от емкости и значения напряжения. Таким образом, последовательное и параллельное соединение, применяемое в различных схемах, позволяет выполнять регулировку различных параметров на тех или иных участках. За счет этого получаются необходимые результаты работы всей системы в целом.

electric-220.ru

Во всех электронных устройствах используются конденсаторы. При их конструировании или изготовлении своими руками параметры устройств рассчитываются по специальным формулам.

Принцип работы и характеристики конденсаторов

Устройство конденсатора представляет собой две металлические пластинки-обкладки, разделенные тонким слоем диэлектрика. Соотношение размеров и расположения обкладок и характеристика материала диэлектрика определяет показатель емкости.

Разработка конструкции любого типа конденсатора преследует целью получение максимальной емкости в расчете на минимальные размеры для экономии пространства на печатной плате устройства. Одна из наиболее популярных по внешнему виду форм — в виде бочонка, внутри которого скручены металлические обкладки с диэлектриком между ними. Первый конденсатор, изобретенный в городе Лейдене (Нидерланды) в 1745 году, получил название «Лейденской банки».

Принципом работы компонента является способность заряжаться и разряжаться. Зарядка возможна благодаря нахождению обкладок на малом расстоянии друг от друга. Близкорасположенные заряды, разделенные диэлектриком, притягиваются друг к другу и задерживаются на обкладках, а сам конденсатор таким образом хранит энергию. После отключения источника питания компонент готов к отдаче энергии в цепи, разряду.

Параметры и свойства, определяющие рабочие характеристики, качество и долговечность работы:

  • электрическая емкость;
  • удельная емкость;
  • допускаемое отклонение;
  • электрическая прочность;
  • собственная индуктивность;
  • диэлектрическая абсорбция;
  • потери;
  • стабильность;
  • надежность.

Способность накапливать заряд определяет электрическую емкость конденсатора. При расчете емкости нужно знать:

  • площадь обкладок;
  • расстояние между обкладками;
  • диэлектрическую проницаемость материала диэлектрика.

Для повышения емкости нужно увеличить площадь обкладок, уменьшить расстояние между ними и использовать диэлектрик, материал которого обладает высокой диэлектрической проницаемостью.

Для обозначения емкости используется Фарад (Ф) — единица измерения, получившая свое название в честь английского физика Майкла Фарадея. Однако 1 Фарад — слишком большая величина. Например, емкость нашей планеты составляет менее 1 Фарада. В радиоэлектронике используются меньшие значения: микрофарад (мкФ, миллионная доля Фарада) и пикофарад (пФ, миллионная доля микрофарада).

Watch this video on YouTube

Удельная емкость рассчитывается из отношения емкости к массе (объему) диэлектрика. На этот показатель влияют геометрические размеры, и повышение удельной емкости достигается за счет снижения объема диэлектрика, но при этом повышается опасность пробоя.

Допускаемое отклонение паспортной величины емкости от фактической определяет класс точности. Согласно ГОСТу, существует 5 классов точности, определяющих будущее использование. Компоненты высшего класса точности применяются в цепях высокой ответственности.

Электрическая прочность определяет способность удерживать заряд и сохранять рабочие свойства. Заряды, сохраняющиеся на обкладках, стремятся друг к другу, воздействуя на диэлектрик

Электрическая прочность — важное свойство конденсатора, определяющее длительность его использования. В случае неправильной эксплуатации произойдет пробой диэлектрика и выход компонента из строя

Собственная индуктивность учитывается в цепях переменного тока с катушками индуктивности. Для цепей постоянного тока не берется в расчет.

Диэлектрическая абсорбция — появление напряжения на обкладках при быстром разряде. Явление абсорбции учитывается для безопасной эксплуатации высоковольтных электрических устройств, т.к. при коротком замыкании существует опасность для жизни.

Потери обусловлены малым пропусканием тока диэлектриком. При эксплуатации компонентов электронных устройств в разных температурных условиях и разной влажности свое влияние оказывает показатель добротности потерь. На него также влияет рабочая частота. На низких частотах сказываются потери в диэлектрике, на высоких — в металле.

Стабильность — параметр конденсатора, на который также оказывает влияние температура окружающей среды. Ее воздействия делятся на обратимые, характеризуемые температурным коэффициентом, и необратимые, характеризуемые коэффициентом температурной нестабильности.

Надежность работы конденсатора в первую очередь зависит от условий эксплуатации. Анализ поломок говорит о том, что в 80% случаев причиной выхода из строя является пробой.

В зависимости от назначения, типа и области применения различаются и размеры конденсаторов. Самые маленькие и миниатюрные, размерами от нескольких миллиметров до нескольких сантиметров, используются в электронике, а самые крупные — в промышленности.

Что такое плоский конденсатор

Рисунок наглядно иллюстрирует сложность обращения с миниатюрной маркировкой. В некоторых ситуациях нельзя выпаивать компоненты из платы, чтобы не повредить соседние радиодетали чрезмерным нагревом. Объективные трудности возникают при механическом удалении надписей или отсутствии сопроводительной документации.

В любом случае до перехода к практическим рекомендациям следует ознакомиться с теорией. Для упрощения рассматривают конструкцию из двух пластин. В цилиндрической конструкции применяют обкладки, свернутые в рулон. Однако при достаточно большой длине достаточно точные расчеты можно выполнить с применением представленных ниже формул.

В следующих условиях можно пренебречь краевыми и другими явлениями, которые способны исказить определение емкости конденсатора:

  • свободный промежуток (толщина диэлектрика) значительно меньше размеров пластин;
  • эти элементы установлены параллельно;
  • отсутствуют внешние электромагнитные поля, либо их силовые параметры незначительны;
  • температурный диапазон соответствует рабочему.

Если такое изделие подсоединить к источнику постоянного тока, на обкладках за определенный промежуток времени будут накоплены заряды разной полярности. В отмеченных условиях формируется поле с равномерным распределением силовых линий. Его напряженность (Е) описывается выражением:

E = q*e0* e*S,

где:

  • q – это величина заряда;
  • e0 – электрическая постоянная, которая определяется в идеальных условиях (вакуум) как 8,854 * 10-12 Ф*м-1;
  • e – проницаемость воздушного слоя или другого диэлектрика (справочная величина);
  • S – площадь обкладок (пластин).