Коэффициент черноты для стали

Излучение газов[править]

Газы в отличие от твердых тел излучают и поглощают тепловые лучи лишь некоторых длин волн. Двухатомные газы (O2, N2, H2 и др.) считают практически теплопрозрачными во всем диапазоне длин волн. Значительной поглощательной и излучательной способностью обладают многоатомные газы CO2, H2O, SO2, CH4 и др. В отличие от твердых тел газы излучают и поглощают лучистую тепловую энергию не поверхностью, а всем объемом по всей толщине газового слоя. С увеличением толщины газового слоя излучение газов возрастает, а степень черноты повышается.

При подсчете количества тепла, передаваемого от газов к поверхности нагрева, необходимо учитывать то, что не вся энергия, излучаемая газом, доходит до поверхности. Часть энергии поглощается газовым объемом и тем больше, чем больше степень черноты газов. В практических расчетах уменьшение интенсивности излучения учитывают коэффициентом эффективности ηИЗЛ = 0,9–0,85, а эффективную длину лучей определяют как:

lЭФФ = ηИЗЛ*4V/F , см.

В табл. 7.25 приведена эффективная длина лучей для объемов различных форм.

Интенсивность излучения дымовых газов зависит от содержания в них основных излучающих газов CO2 и H2O и пропорциональна парциальному давлению этих газов. Например, если в дымовых газах количество CO2 = 12%, а H2O = 10%, то парциальные давления их соответственно будут PCO2 = 0,12 и PH2O = 0,10. Излучение CO2 пропорционально Т3,5, а излучение H2O пропорционально Т3. Для определения степени черноты εCO2 и εH2O используют номограммы рис. 7.26, 7.27 и график рис.7.28.


Таблица 7.25. Эффективная длина пути луча для объемов различной формы

Форма газового тела
lЭФФ, см
Примечание
Цилиндр высотой h = d
0,77d
Излучение в центр основания
То же
0,6d
Излучение на боковую поверхность
Цилиндр высотой h = ∞, диаметром d
0,95d
Излучение на боковую поверхность
То же
0,9d
Излучение в центр основания
Цилиндр высотой h = ∞; основание-полукруг радиусом r
1,26r
Излучение в центр плоской поверхности
Куб с длиной стороны á
0,67á
Излучение на поверхность
Шар диаметром d
0,65d
Излучение на поверхность
Плоско- параллельный слой бесконечных размеров с расстоянием между плоскостями h
1,8h
Излучение на плоскости
Пространство между пучком труб с наружным диаметром d и расстоянием между поверхностями труб:

d при расположении по треугольнику,

2d при расположении по треугольнику,

d при расположении по квадрату.

2,8d

3,8d

3,5d

Излучение на поверхность

труб

Степень черноты газов определяют по кривым, построенным отдельно для СО2 и Н2О и соответствующим различным значениям произведения P ⋅ lЭФФ. Для водяного пара степень черноты, найденную по номограмме рис. 7.27, умножают на поправочный коэффициент b, который, в свою очередь, определяют по данным PH2O и PH2O ⋅ lЭФФ и графику рис. 7.28.

Общая степень черноты газов (дымовых газов) равна сумме степеней черноты излучающих газов εCO2 и εH2O , т.е.

εдг = εCO2 + bεH2O

Для определения количества тепла, передаваемого излучением от газов к поверхностям, пользуются формулой

QЛУЧ г = 20,5/[1/εС1+1/εГ-1]*[(ТГ/100)4 – (ТС/100)4 ] ⋅ FС , кДж/ч

4,9 ТГ ТС

(QЛУЧ г =4,9/[1/εС1+1/εГ-1]*[(ТГ/100)4 – (ТС/100)4 ] ⋅ FС, ккал/ч)

где: εС – степень черноты стенок (поверхностей нагрева); εГ – степень черноты газа при температуре газа tГ ; ТГ и ТС – соответственно температуры газа и стенок, °К.

Коэффициент — чернота

Коэффициенты черноты получены измерением собственного излучения в нормальном направлении к поверхности тела.

Коэффициент черноты для полосы еп представляет собой отношение испускаемой энергии нечерной поверхностью в данном интервале длин волн к энергии испускания черного тела в том же интервале длин волн при одной и той же температуре. Коэффициент черноты для полосы еп, так же как е для суммарного излучения волн спектра любой длины, зависит от спектральных коэффициентов черноты ех полосы длин волн.

Излучающая способность различных тел при высокой температуре.

Коэффициент черноты получен измерением общего потока излучения тела.

Коэффициенты черноты ея для различных материалов приводятся в справочниках. Однако при пользовании табличными данными для гк следует учитывать, что в различных конкретных условиях измерения одно и то же тело может обладать коэффициентом черноты, значительно отличающимся от табличных.

Коэффициент черноты углекислоты ( aRO) находится при температуре Т по номограмме фиг.

Схема оптического.

Коэффициенты черноты кк и е для различных материалов приводятся в справочкой литературе.

Коэффициенты черноты ея для различных материалов приводятся в справочниках. Однако при пользовании табличными данными для ех следует учитывать, что в различных конкретных условиях измерения одно и то же тело может обладать коэффициентом черноты, значительно отличающимся от табличных.

Коэффициент черноты ех для различных материалов приводится в справочниках.

Коэффициенты черноты ея для различных материалов приводятся в справочниках. Однако при пользовании табличными данными для е следует учитывать, что в различных конкретных условиях измерения одно и то же тело может обладать коэффициентом черноты, значительно отличающимся от табличных.

Коэффициенты черноты полного излучения различных материалов при различных истинных температурах приводятся в соответствую-щей справочной литературе.

Коэффициенты черноты полного излучения различных материалов при различных истинных температурах приводятся в соответствующей справочной литературе.

Поэтому коэффициент черноты тела, как видно из (10.13), не может быть меньше нуля и больше единицы. Непрозрачные тела, у которых а0, не излучают и не поглощают электромагнитных волн: они полностью отражают падающее на них излучение. Если при этом отражение происходит по законам геометрической оптики ( угол падения равен углу отражения), то тело называется зеркальным.

Колебания коэффициента черноты в зависимости от состава и температуры металла и состояния его наблюдаемой поверхности являются одним из основных источников погрешностей измерения температуры оптическими пирометрами.

Приведенная степень — чернота

Я, v — теплопроводность и кинематическая вязкость газов; о — коэффициент излучения абсолютно черного тела; А — опытный коэффициент, зависящий от ф и приведенной степени черноты печного пространства е; В — опытный коэффициент; WM — скорость материала; рм — насыпная плотность материала; сы — теплоемкость материала; tw — температура материала.

Яв, / в, F — теплопроводность, толщина и площадь воздушной пленки в тепломере; ек — коэффициент конвекции в прослойке ( обычно ек 1); еп — приведенная степень черноты стенок прослойки.

Стефана — Больцмана, так как при подобном переходе, говоря формально и не вникая пока в то, с чем это связано физически, может резко изменяться входящая в это уравнение приведенная степень черноты. Это изменение значительно сложнее, чем изменение оптических свойств плоской больших размеров поверхности материала. Как известно, осложнения связаны с явлениями рассеяния излучения на частицах материала. Для частиц разной величины рассеяние различно и зависит от расстояний между частицами, а также от длины волньГ излучения.

Кроме различий, определяемых причинами, рассмотренными выше суммарные методы расчета теплообмена в топочных камерах отличаются также друг от друга из-за неодинаковости допущений, положенных в основу вывода уравнения теплообмена излучением, которые определяют вид выражения для приведенной степени черноты топки ат.

Аг сек, Ке — критерий Рейнольдса, Т — температура, К, 81 — критерий Стантона, Н — продольная компонента скорости м / сек, % — весовая доля вдуваемой компоненты, б — тол шина потери импульса. Бпк — приведенная степень черноты, ое — константа турбулентности, — динамическая вязкость, кг / сек, кг, Р — плотность кг / м, из — Р — я / А.

Температура поверхности дисков / i 300 C и tz 100 С; диски имеют одинаковые диаметры di d2300 мм, расстояние между ними й 500 мм. Как изменятся степень облученности, приведенная степень черноты и лучистые тепловые потоки, если в условии задачи 20 — 5 расстояние между дисками уменьшить в 2 и 5 раз.

Форсунка ВНИИОТ ( г. Тбилиси для создания вододисперсной завесы.

Формула (2.1) справедлива при условии, что поступление теплоты на экран из цехового пространства мало и им можно пренебречь

При расчете температуры экрана необходимо обращать внимание на определение приведенной степени черноты, которая зависит от степени черноты каждого материала и может внести в формулу наибольшую ошибку.
 . Лучистая составляющая теплопроводности играет поправочную роль и может оцениваться по приближенному значению приведенной степени черноты еп контактных поверхностей измерительного устройства.

Лучистая составляющая теплопроводности играет поправочную роль и может оцениваться по приближенному значению приведенной степени черноты еп контактных поверхностей измерительного устройства.

С целью распространения этих выводов на тела с серой поверхностью было введено понятие приведенной степени черноты.

Поправку на излучение ДЯл в опытах с дисперсными материалами учесть экспериментально довольно трудно. Чтобы максимально снизить поправку АХЛ, целесообразно работать с тщательно полированными гранями ядра и блока, используя металлические покрытия, обеспечивающие минимальную приведенную степень черноты зазора. Совпадение значений теплопроводности в указанных двух опытах с разными h должно служить доказательством того, что в них отсутствует заметное сквозное излучение и поправка АЯЛ может не учитываться.

Обычно экран представляет собой тонкий металлически. Допустим, что значения степени черноты стенок и экрана равны между собой: ei 82 a. Тогда значения приведенной степени черноты между поверхностями без экрана, между первой поверхностью и экраном, экраном и второй поверхностью равны между собой.

Излучение через экран[править]

Для двух параллельных поверхностей (рис. 7.25) количество тепла, передаваемое первой поверхностью на вторую (Т1 > Т2) равно:

QЛУЧ 12 = СПР [(Т1/100)4 – (Т2/100)4 ] F1 кДж/ч (ккал/ч)

где: СПР =20,5/[1/ε11+1/ε2-1], кДж/м2⋅ч⋅К4

ПР =4,9/[1/ε11+1/ε2-1], ккал/м2⋅ч⋅град4).

Если между поверхностями поместить экран из тонкого листового металла, то при условии теплового равновесия и при ε1 = ε2 = εЭ, а также F1 = F2 = FЭ , то количество тепла, которое передает первая поверхность на вторую при наличии экрана равно:

QЛУЧ 12С ЭКР = (СПР/2)[(Т1/100)4 – (Т2/100)4 ] F1 кДж/ч (ккал/час)

               C1

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image007.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image006.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image005.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image003.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image002.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image004.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image003.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image002.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image008.gif

                C2

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image011.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image007.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image005.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image002.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image010.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image009.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image004.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image002.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image010.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image009.gif

Файл:C:\Users\Samsung\AppData\Local\Temp\msohtmlclip1\01\clip image001.gif

Рис. 7.25. Схема расположения экрана между двумя параллельными поверхностями

При наличии одного экрана теплообмен между двумя поверхностями снижается в два раза. Если между поверхностями поместить n экранов при равенстве степеней черноты ε1 = εЭ = ε2 , то теплопередача излучением уменьшится в (n+1) раз, т.е.

Q12 Cn ЭКР =(1/(n+1)) Q12.

Если изменить степень черноты экрана, то

Q12 Cn ЭКР =(1/(n+1))*СПР1ЭПР12⋅ Q12,

где: СП1Э – приведенный коэффициент излучения при наличии экрана

С = СЭ = СЭ2;

С12 – приведенный коэффициент излучения без экрана.

Применение одного никелированного экрана (не окисленного, ε = 0,11), прикрывающего отверстие в обмуровке котла, уменьшает потери тепла в окружающую среду излучением через это отверстие в 18 раз.

Математические определения

Массовый коэффициент ослабления определяется как

μρм,{\ displaystyle {\ frac {\ mu} {\ rho _ {m}}},}

где

  • μ — коэффициент затухания (линейный коэффициент затухания);
  • ρ m — массовая плотность .

При использовании массового коэффициента ослабления закон Бера – Ламберта записывается в альтернативной форме как

язнак равнояе-(μρм)λ{\ Displaystyle I = I_ {0} \, e ^ {- (\ mu / \ rho _ {m}) \ lambda}}

где

λзнак равноρмℓ{\ displaystyle \ lambda = \ rho _ {m} \ ell}- это поверхностная плотность, известная также как массовая толщина, и — длина, на которой происходит затухание.ℓ{\ displaystyle \ ell}

Коэффициенты массового поглощения и рассеяния

Когда узкий ( коллимированный ) луч проходит через объем, луч теряет интенсивность из-за двух процессов: поглощения и рассеяния .

Коэффициент массового поглощения и массовый коэффициент рассеяния определяются как

μаρм,μsρм,{\ displaystyle {\ frac {\ mu _ {\ mathrm {a}}} {\ rho _ {m}}}, \ quad {\ frac {\ mu _ {\ mathrm {s}}} {\ rho _ { m}}},}

где

  • μ a — коэффициент поглощения;
  • μ s — коэффициент рассеяния.

В решениях

В химии массовые коэффициенты ослабления часто используются для химических веществ, растворенных в растворе . В этом случае массовый коэффициент ослабления определяется тем же уравнением, за исключением того, что «плотность» — это плотность только одного химического вещества, а «затухание» — это ослабление, обусловленное только этим одним химическим веществом. Фактический коэффициент ослабления вычисляется по

μзнак равно(μρ)1ρ1+(μρ)2ρ2+…,{\ displaystyle \ mu = (\ mu / \ rho) _ {1} \ rho _ {1} + (\ mu / \ rho) _ {2} \ rho _ {2} + \ ldots,}

где каждый член в сумме представляет собой массовый коэффициент ослабления и плотность различных компонентов раствора ( растворитель также должен быть включен). Это удобная концепция, поскольку массовый коэффициент ослабления вида приблизительно не зависит от его концентрации (если выполняются ).

Тесно родственное понятие — молярная поглощающая способность . Количественно они связаны соотношением

(массовый коэффициент ослабления) × ( молярная масса ) = (молярная поглощающая способность).

Излучение факела[править]


Таблица 7.26. Примерные значения степени черноты факела при сжигании различного топлива

Вид топлива Характеристика пламени

Степень черноты факела εФ
Газообразное топливо
Несветящееся
0,40
Антрацит при слоевом сжигании
Несветящееся
0,40
Антрацитовая пыль
Светящееся
0,45
Тощие угли
Светящееся
0,60
Каменные угли, Бурые угли, Торф
Светящееся
0,70
Мазут
Светящееся
0,85

Газы, не содержащие твердых взвешенных частиц сажистого углерода, условно называют несветящимися газами, а содержащие – светящимися газами. Излучение светящихся газов выше, чем несветящихся. Теплоотдача от светящегося факела выше, чем от несветящегося при одинаковой температуре горения.

Для повышения светимости факела, например при сжигании генераторного газа, содержащего мало углеводородов, прибегают к карбюрации пламени, т.е. к введению в поток горячих газов небольшого количества (2–3%) мазута или смолы, богатых углеводородами.

Для приближенного определения количества тепла, передаваемого излучением от факела к поверхностям используют формулу:

QЛУЧ Ф = 20,5/[1/εС1+1/εФ-1]*[(ТФ СР/100)4 – (ТС/100)4 ] ⋅ FВ , кДж/ч

(QЛУЧ Ф = 4,9/[1/εС1+1/εФ-1]*[(ТФ СР/100)4 – (ТС/100)4 ] ⋅ FВ , ккал/ч)

где: εФ – степень черноты факела; TФ СР – средняя температура факела; FВ – поверхность нагрева, которую «видит» факел.

Точные расчеты по теплопередаче излучением от факела представляют сложную задачу, так как факел не занимает всего топочного объема, температура, светимость факела метастабильны. Поэтому в данном случае в расчетную формулу необходимо и целесообразно вводить коррективы, полученные опытным путем для каждого конкретного случая.

На рис. 7.29 ÷ 7.35 приведены зависимости степени черноты дымовых газов, образующихся от сжигания различного топлива, от температуры и приведенной толщины слоя.

Примеры расчетов теплопередачи при решении частных задач приведены в Приложениях. В стандартных ситуациях целесообразно использовать «Тепловой расчет котельных агрегатов» (нормативный метод) под ред. Н.В. Кузнецова и др. М., Энергия, 1973.

Рис. 7.26. Номограмма для определения степени черноты СО2
(по В.Н. Тимофееву и З.С. Карасиной)

Рис. 7.27. Номограмма для определения степени черноты водяных паров
(по В.Н. Тимофееву и З.С. Карасиной)

Рис. 7.28. Поправочный коэффициент b

β зависит от избытка воздуха α:

  • При α = 1 – β = 1;
  • α = 1,1 – β = 0,95;
  • α = 1,2 – β = 0,91;
  • α = 1,3 – β = 0,88;
  • α = 1,4 – β = 0,85

Рис. 7.29. Степень черноты продуктов сгорания доменного газа QPH = 3730 кДж/нм3
(~ 890 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

  • При α = 1 – β = 1;
  • α = 1,1 – β = 0,95;
  • α = 1,2 – β = 0,90;
  • α = 1,3 – β = 0,86;
  • α = 1,4 – β = 0,82

Рис. 7.30. Степень черноты продуктов сгорания смешанного коксодоменного газа QPH = 5025 кДж/нм3 (1200 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

  • При α = 1 – β = 1;
  • α = 1,1 – β = 0,94;
  • α = 1,2 – β = 0,88;
  • α = 1,3 – β = 0,83;
  • α = 1,4 – β = 0,79

Рис. 7.31. Степень черноты продуктов сгорания смешанного коксодоменного газа QPH = 6700 кДж/нм3

(1600 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

  • При α = 1 – β = 1;
  • α = 1,1 – β = 0,93;
  • α = 1,2 – β = 0,85;
  • α = 1,3 – β = 0,82;
  • α = 1,4 – β = 0,78

Рис. 7.32. Степень черноты продуктов сгорания смешанного коксодоменного газа QPH = ∼ 8370 кДж/нм3

(2000 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

  • При α = 1 – β = 1;.
  • α = 1,1 – β = 0,95;
  • α = 1,2 – β = 0,905;
  • α = 1,3 – β = 0,87;
  • α = 1,4 – β = 0,83

Рис. 7.33. Степень черноты продуктов сгорания генераторного газа QPH= ∼ 4730 кДж/нм3 (1140 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

  • При α = 1 – β = 1;
  • α = 1,1 – β = 0,95;
  • α = 1,2 – β = 0,90;
  • α = 1,3 – β = 0,86;
  • α = 1,4 – β = 0,81

Рис. 7.34. Степень черноты продуктов сгорания генераторного газа QPH= ∼ 5430 кДж/нм3 (1300 ккал/нм3)

β зависит от избытка воздуха α:

  • При α = 1 – β = 1;
  • α = 1,1 – β = 0,9;
  • α = 1,2 – β = 0,84;
  • α = 1,3 – β = 0,78;
  • α = 1,4 – β = 0,73;
  • α = 1,5 – β = 0,65

Коэффициент — чернота

Различные тела и материалы характеризуются коэффициентом черноты полного или частичного излучения. Частичным ( монохроматическим) излучением тела называется излучение на какой-нибудь одной волне спектра. Для измерений чаще всего пользуются красной полосой спектра.

Так как для большинства реальных тел коэффициент черноты е меньше коэффициента черноты монохроматического излучения гк, то численная разница между истинной и радиационной температурами реального тела больше, чем между истинной и яркостной температурами.

Серым называют тело, у которого коэффициент черноты е хотя и меньше единицы, но не изменяется с изменением длины волны излучения во всем интервале длин волн спектра. Спектральный коэффициент черноты серых тел ех численно равен коэффициенту черноты суммарного излучения г волн спектра любой длины и зависит только от температуры, при которой происходит излучение. К серым телам можно отнести все твердые тела с шероховатыми или окисленными поверхностями, коэффициенты поглощения которых сравнительно велики.

Так как для большинства реальных тел коэффициент черноты е меньше коэффициента черноты монохроматического излучения е, то численная разница между истинной и радиационной температурами реального тела больше, чем между истинной и яркостной температурами.

Так как для большинства реальных тел коэффициент черноты е меньше коэффициента черноты монохроматического излучения ех, то численная разница между истинной и радиационной температурами реального тела больше, чем между истинной и яркостной температурами.

Значение еп в формуле (7.23) определяется коэффициентами черноты EI и вг каждой из поверхностей I и II ( рис. 7.25) и их формой.

Существенно отметить, что вынесение температур и коэффициентов черноты за знаки интегралов справедливо при постоянстве этих параметров по каждой поверхности. В противном случае произведение 8182 и разности четвертых степеней температур должны остаться под знаками интегралов. Значение двойного интеграла в формуле (5.20) зависит только от геометрических характеристик системы и может быть вычислено проведением непосредственного интегрирования для некоторых не слишком сложных, но практически важных взаимных ориентации теплообменных поверхностей в пространстве.

В табл. 2 — 6 приведены значения коэффициента черноты ( а следовательно, и коэффициента поглощения) для ряда твердых и жидких тел.

Погрешность пирометрических измерений связана с неточностью определения коэффициентов черноты тела. Абсолютно черное тело воспроизводится с некоторой степенью приближения с помощью изотермичной полости со скошенной задней стенкой, внутри которой поглощается вся энергия, излучаемая отдельными частями. Метод определения яркостных температур с выделением сравнительно нешироких рабочих спектральных участков надежнее методов измерения температур тел по их суммарному излучению. Однако измерение температур тел по инфракрасному излучению характеризуется рядом особенностей, которые необходимо учитывать.

В условиях термодинамического равновесия коэффициент поглощения равен коэффициенту черноты. Если температура 02 тела и температура 0j падающего на него излучения отличны друг от друга, то 8 Ф А, Коэффициент поглощения зависит как от физических особенностей тела, так и от температуры излучающего тела. Чем больше разница в температурах, тем больше отличается коэффициент поглощения от коэффициента черноты.

Реальный тепловой излучатель характеризуется коэффициентом излучения ( коэффициентом черноты) е / ( А), который показывает, какую часть энергетическая светимость R данного тела составляет от энергетической светимости АЧТ при той же температуре.

Схема действия радиационного пирометра ( а, термобатарея телескопа ( б.

Тп — температура, измеренная пирометром; ет — коэффициент черноты полного излучения тела. Значение ет находят экспериментально или берут из таблиц. По свойствам излучения наиболее близко подходит к абсолютно черному телу замкнутое пространство, поэтому измерение температуры в топках пирометрами излучения получается достаточно точным без внесения поправок.

Важным условием достижения достоверности результатов тепловизион-ных съемок является оценка коэффициента черноты исследуемой поверхности. Существуют таблицы величин степени черноты для разных материалов. Однако этот коэффициент зависит не только от вида материал, но и от температуры поверхности.

Для определения коэффициента теплоотдачи излучением не обходимо располагать значением коэффициента черноты поверхности излучающего тела.

Степень черноты поверхности металлов

В таблице указана степень черноты металлов для различного состояния их поверхности (чистая или окисленная): алюминий Al, висмут Bi, вольфрам W, вольфрамовая нить, железо Fe, стальное литье полированное, сталь, чугун, золото полированное Au, латунь, магний Mg, медь Cu, молибденовая нить, нержавеющая сталь, никель Ni, окись никеля NiO, никонель, никелевая проволока, хром Cr, олово блестящее Sn, платина Pt, ртуть Hg, свинец Pb, серебро Ag, тантал Ta, цинк Zn.

Примечание: Две температуры и две степени черноты, указанные для некоторых материалов, означают, что первая степень черноты относится к первой температуре, а вторая — ко второй, причем допускается линейная интерполяция. Степени черноты получены путем измерения яркости излучения в направлении нормали к поверхности тела.